DEGENERESCÊNCIA QUÂNTICA GRACELI E ESTATÍSTICA

RADIODINÂMICA QUÂNTICA RELATIVISTA GENERALIZADA GRACELI. RDQRG.

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

RDQRG. = F [x] = $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c $N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}$ $\Psi$ $E =mc^2$ [h/c] / ceeq/ PDFEMM / T dx

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

RDQRG., MA = F [x] = $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c MA $\Psi$ $E =mc^2$ [h/c] / ceeq/ PDFEMM / T dx.

MA = MOVIMENTO ALEATÓRIO DE PARTÍCULAS DENTRO DE UM SISTEMA.

ceeq = configuração eletrônica dos elementos químicos.

O fenômeno da desintegração espontânea do núcleo de um átomo com a emissão de algumas radiações é chamado de radioatividade. A radioatividade transforma núcleos instáveis fazendo surgir as radiações α, β e γ.

A lei fundamental do decaimento radioativo afirma que a taxa de decaimento é proporcional ao número de núcleos que ainda não decaíram:

$N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}$

Esta é a equação da lei básica para a radioatividade.

A medida da intensidade da radioatividade é feita em duas unidades que são:

Curie: Definido como a quantidade de material radioativo que

dá $3,7\times 10^{{10}}$ desintegrações por segundo.

Rutherford (Rd): é definido como a quantidade de substância radioativa que dá $10^{{6}}$ desintegrações por segundo.

Na natureza existem elementos radioativos que exibem transformação sucessiva, isto é, um elemento decai em substância radioativa que também é radioativa. Na transformação radioativa sucessiva, se o número de nuclídeos qualquer membro da cadeia é constante e não muda com o tempo, é chamado em equilíbrio radioativo.[3] A condição de equilíbrio é portanto:

$N_{{p}}=-\lambda _{{p}}N_{{p}}=0$

${\frac {dN_{{d}}}{dt}}=-\lambda _{{D}}N_{{D}}=0$

$\lambda _{{p}}N_{{p}}=\lambda _{{D}}N_{{D}}$

$\lambda _{{p}}N_{{p}}=\lambda _{{G}}N_{{G}}$ .

Onde os subscritos P, D e G indicam núcleo-pai (do Inglês parent), núcleo-filha (do Inglês daughter) e núcleo-neta (do Inglês granddaughter) respectivamente.

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

DQRG., MA = F [x] = $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c MA $\Psi$ $\epsilon _{s}$ $\mu$

MA = MOVIMENTO ALEATÓRIO DE PARTÍCULAS DENTRO DE UM SISTEMA.

ceeq = configuração eletrônica dos elementos químicos.

A lei fundamental do decaimento radioativo afirma que a taxa de decaimento é proporcional ao número de núcleos que ainda não decaíram:

$N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}$

Esta é a equação da lei básica para a radioatividade.

A medida da intensidade da radioatividade é feita em duas unidades que são:

Curie: Definido como a quantidade de material radioativo que

dá $3,7\times 10^{{10}}$ desintegrações por segundo.

Rutherford (Rd): é definido como a quantidade de substância radioativa que dá $10^{{6}}$ desintegrações por segundo.

$N_{{p}}=-\lambda _{{p}}N_{{p}}=0$

${\frac {dN_{{d}}}{dt}}=-\lambda _{{D}}N_{{D}}=0$

$\lambda _{{p}}N_{{p}}=\lambda _{{D}}N_{{D}}$

$\lambda _{{p}}N_{{p}}=\lambda _{{G}}N_{{G}}$ .

Onde os subscritos P, D e G indicam núcleo-pai (do Inglês parent), núcleo-filha (do Inglês daughter) e núcleo-neta (do Inglês granddaughter) respectivamente.

RADIODINÂMICA QUÂNTICA RELATIVISTA GENERALIZADA GRACELI. RDQRG.

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

RDQRG. = F [x] = $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c $N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}$ , $\epsilon _{s}$

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

RDQRG., MA = F [x] = $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c MA $\Psi$ $\epsilon _{s}$ $\mu$

MA = MOVIMENTO ALEATÓRIO QUÂNTICO DE PARTÍCULAS DENTRO DE UM SISTEMA.

ceeq = configuração eletrônica dos elementos químicos.

A lei fundamental do decaimento radioativo afirma que a taxa de decaimento é proporcional ao número de núcleos que ainda não decaíram:

$N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}$

Esta é a equação da lei básica para a radioatividade.

A medida da intensidade da radioatividade é feita em duas unidades que são:

Curie: Definido como a quantidade de material radioativo que

dá $3,7\times 10^{{10}}$ desintegrações por segundo.

Rutherford (Rd): é definido como a quantidade de substância radioativa que dá $10^{{6}}$ desintegrações por segundo.

$N_{{p}}=-\lambda _{{p}}N_{{p}}=0$

${\frac {dN_{{d}}}{dt}}=-\lambda _{{D}}N_{{D}}=0$

$\lambda _{{p}}N_{{p}}=\lambda _{{D}}N_{{D}}$

$\lambda _{{p}}N_{{p}}=\lambda _{{G}}N_{{G}}$ .

Onde os subscritos P, D e G indicam núcleo-pai (do Inglês parent), núcleo-filha (do Inglês daughter) e núcleo-neta (do Inglês granddaughter) respectivamente.

EQUAÇÃO DE ONDAS relativista e generalizada DE GRACELI.

na qual m é a massa de repouso do elétron, c é a velocidade da luz, p é o operador momentum linear $\hbar$ é a constante de Planck divida por 2π, x e t são as coordenadas de espaço e tempo e ψ(x, t) é uma função de onda com quatro componentes.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda. Escritos como matrizes 4×4, são conhecidos como matrizes de Dirac. Uma das escolhas possíveis de matrizes é a seguinte:

Gλ = [ a0 $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c p $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda.

o vetor de estados é dado, em um instante $t$ por $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

Gλ = [ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

Gλ = [-1] / [[ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c [-1 /]] p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

Gλ = [-1] / ${\hat {H}}$ [[ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c [-1 /] ${\hat {H}}$ p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

EQUAÇÃO DE ONDAS relativista e generalizada DE GRACELI.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda. Escritos como matrizes 4×4, são conhecidos como matrizes de Dirac. Uma das escolhas possíveis de matrizes é a seguinte:

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

Gλ = [ a0 $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c p $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda.

o vetor de estados é dado, em um instante $t$ por $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

Gλ = [ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

Gλ = [-1] / [[ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c [-1 /]] p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$

Este resultado é conhecido como a distribuição de Planck, e fornece o número médio de fótons em um determinado estado s. Uma das aplicações mais famosas do resultado acima é no problema da radiação de corpo negro.

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